一、三步孤立实激发技术在原子自电离态光谱测量中的应用（论文文献综述）
王靖,沈礼,杨玉娜,戴长建[1]（2018）在《Eu原子4f76p3/2ns自电离衰变分支比和弹射电子角分布》文中进行了进一步梳理首先运用孤立实激发技术将Eu原子从基态4f76s28S7/2经中间态4f76s6p共振激发到4f76sns Rydberg态,然后再将其进一步激发至4f76p3/2ns（n=7,8）自电离态.其次,采用速度影像技术对Eu原子自电离弹射出的电子进行探测,以便来研究自电离衰变分支比和弹射电子角分布.在研究自电离衰变分支比时,重点讨论了粒子数反转的可能性,并依据此现象可为实现自电离激光器提供有价值的信息.另外,还探讨了各向异性参数对弹射电子角分布的影响;以及在Eu原子不同自电离几率位置处,讨论了弹射电子角分布形状的变化情况.
薛智丽[2]（2018）在《Eu原子4f76pns系列自电离态的光谱与其动力学过程的研究》文中研究说明近年来激光光谱技术在原子光谱方面有了长足的进步,尤其是在碱土金属原子和少量稀土金属原子的自电离态方面。对于稀土金属原子自电离态的研究,不仅有助于研究用于惯性约束核聚变,另外对稀土金属原子复杂能级的研究可以用于研制离子激光器。近年来,对Eu原子的研究有很多,采用双色三光子的激发方式对部分能级的报道已有很多;采用三步孤立实激发技术对4f76p1/2ns系列4f76p1/2nd系列也有了较为全面的报道。但是对于4f76p3/2nl系列的研究还相对较少,并且在对4f76p3/27s的报道中发现,在处于低n值时,使用ICE技术没有得到期望的Lorentz线型光谱。本文通过采用共振激发技术和速度影像法对Eu原子4f76pns（n=7,8）自电离态进行了系统性的研究。首先采用三步共振激发技术探测光谱,通过固定前两步波长的激光将Eu原子激发到4f76p2态上后扫描第三步激光的波长,使得三步激光的能量总和位于Eu原子4f76pns（n=7,8）自电离态能域附近,从而得到该自电离态的光谱;然后采用速度影像法对其动力学过程进行探测,经过数据分析得到Eu原子4f76pns（n=7,8）自电离态的衰变分支比和弹射电子的角分布。不仅从光谱中观察到了强烈的组态相互作用并且确定了部分总角动量,从自电离弹射电子角分布中观察到Eu原子4f76pns（n=7,8）自电离态复杂的物理机制,还在该能域内观测到了粒子数反转。最后,本文还对孤立实激发技术在探测低n值自电离光谱的适用性进行了讨论。本研究不仅给出了通过共振激发技术所得到的Eu原子4f76pns（n=7,8）自电离态光谱,研究了不同偏振组合对光谱的影响,确定了部分自电离态的总角动量,还对Eu原子该自电离系列的弹射电子的角分布、衰变分支比用速度影像法进行了系统研究,并在能量范围55630-55670cm-1内发现了粒子数反转。
王靖[3]（2018）在《Eu原子4f76p3/2ns态的自电离光谱及其动力学特性》文中研究表明自电离态的光谱代表自电离的总截面,而自电离衰变分支比（branching ratio,BR）和弹射电子角分布（angular distribution,AD）分别表示自电离的部分截面和微分截面。无论是研究自电离总截面还是部分截面和微分截面,都可以深化对原子结构和特性的认识。本文采用孤立实激发（isolated core excitation,ICE）和速度影像（velocity map imaging,VMI）技术,对稀土Eu原子4f76p3/2/2 ns（n=7,8）自电离态的光谱以及自电离过程的动力学特性进行了系统的研究,其中自电离过程的动力学特性包括自电离衰变的BR和弹射电子的AD。首先,运用ICE技术将Eu原子从基态4f76s2经中间态4f76s6p激发至4f76sns Rydberg态,再将其激发至4f76p3/2/2 ns自电离态。且在该实验中,控制三束激光的偏振方向与电场方向平行或垂直,分别满足|ΔM|=0或|ΔM|=1定则。由于处于自电离态的Eu原子非常不稳定,会向能量较低的4f76p+1/2,4f75d+或者4f76s+离子态衰变,并且伴随着电子的弹出。此时,既可以探测上述自电离过程的离子信号,测量Eu原子自电离态的光谱;又可用VMI技术收集上述自电离过程的电子信号,研究其BR和AD。其次,对Eu原子4f76p3/2/2 ns（n=7,8）态的自电离光谱及其动力学特性进行了详细地分析与讨论。通过对4f76p3/2/2 ns（n=7,8）态的自电离光谱进行了不同的线型拟合,可以获得相关光谱的重要信息,例如线形、线宽和能级位置等。还研究了不同激光偏振方向对其的影响,依据光谱的偏振效应可以辨别出一些自电离态的总角动量的值,以及光谱的线宽等重要信息。在此基础上,进一步分析与讨论了BR和AD的变化情形,并且探论了它们与光谱之间的关系。此外,依据衰变到不同离子态BR的变化范围,研究了Eu+粒子数反转的条件,以及依据不同AD的变化,可为新量子理论的发展提供一些实验支撑。
常鑫鑫,沈礼,武晓瑞,戴长建[4]（2017）在《Eu原子4f76snlRydberg态的研究》文中认为利用三步双色共振激发技术和三步三色孤立实激发技术,系统地研究了铕原子在42250—44510 cm-1能域内的光谱特性,提供了该能域内56个束缚高激发态的光谱信息.为了能确定这些态的光谱归属,进行了两方面的探索:第一,观察能否利用孤立实激发技术,把处于这些态上的铕原子进一步共振激发到自电离态,从而推断这些态属于单电子激发的束缚Rydberg态还是属于双电子激发的价态,并对Rydberg态的电子组态进行了光谱确认;第二,通过计算这些态相对于各个电离阈的量子亏损并观察它们分别收敛于哪个电离阈,以便获取其主量子数的信息.最后,设计并采用了三种不同的激发路径,分别将原子布居到同一高激发能域并探测它们在该能域的光电离光谱.通过比较这些光谱的异同并结合上述激发路径所对应的跃迁选择定则,便可惟一地确定这些高激发态的总角动量.研究发现:所探测到的高激发束缚态只有三个属于单电子激发的束缚Rydberg态,其余都是价态.本文确定了这三个Rydberg态的电子组态和原子状态.
武晓瑞[5]（2016）在《Eu原子4f76p1/2nd态自电离动力学过程的特性》文中提出本文采用速度影像技术对稀土Eu原子4f76p1/2nd态的自电离动力学过程的特性进行了比较系统的研究。Eu原子的自电离动力学过程既包括自电离衰变的分支比也包括弹射电子的角分布。为了得到上述的Eu原子自电离态,首先要对相关的Rydberg态进行探测。在这个过程中,两个在的新的Rydberg态将被确定,而且在探测的能域有七个束缚态能利用孤立实激发技术被激发到自电离态。在做好以上的准备之后,将对衰变到不同离子态的分支比和对应的弹射电子的角分布进行系统的研究。为了研究Eu原子4f76p1/2nd自电离态,实验采用孤立实激发技术。孤立实激发技术被广泛应用于碱土金属原子和稀土金属原子的研究,具有以下优点:1),每一步激发光所需要的能量都比较小;2),孤立实激发技术得到的光谱相对简单,因为孤立实激发技术能大大的减小通道之间的干涉效应;3),4f76p1/2nd自电离态的n值是由4f76snd态决定的,4f76snd态是孤立实激发技术中第三步激发4f76snd→4f76p1/2nd的初态。然而,由于已知的4f76snd态只有n=6和7两种情况,因此,要想对4f76p1/2nd自电离态进行研究需要对4f76snd（n>7）进行探测。本实验利用双色三光子共振光电离技术,对一定能域内的束缚高激发态进行探测。为了唯一确定这些束缚Rydberg态的角动量实验采用三种激发路径。对三种激发路径进行对比,4f76snd态的角动量被唯一确定。然而,在这些探测得到的束缚态中,只有七个态能被孤立实激发技术激发到自电离态,这七个态中有两个是未知的。由于4f76snd态的量子亏损在2.79-2.90之间,因此,通过计算这两个未知束缚态的量子亏损就能确定这两个束缚态的电子组态。因为自电离态非常不稳定,Eu原子被激发到自电离态后会迅速向4f75d+（7Do）,4f75d+（9Do）,4f76s+（7So）或者4f76s+（9So）离子态衰变并伴随着电子弹射而出。在作用区产生的上述电子被一个合适的电子透镜聚焦到位置敏感探测器上,从而反映的荧光屏上。荧光屏上的信号被CCD收集并传输到电脑,用来以后的数据分析。总之,本文以n=6,7,8,9为例,采用VMI技术系统的研究4f76p1/2nd自电离态的光谱、衰变分支比和弹射电子角分布是一项艰巨的任务。本文对自电离光谱、衰变分支比和各向异性参数进行了分析,给出了合理的深入的物理解释。
李琼[6]（2016）在《Eu原子4f76p1/2ns自电离过程的动力学特性》文中提出自电离光谱可以提供自电离总截面的信息,而自电离衰变的分支比和弹射电子的角分布则分别对应于自电离的部分截面和微分截面,它们比自电离光谱能够提供更多的原子信息,如:原子向各个离子态衰变的比例大小和原子波函数的相位信息。因此,在自电离光谱的基础上进一步研究自电离衰变的分支比和弹射电子的角分布不仅可以深化对原子结构和特性的认识,还可以为新量子理论的精确验证提供实验支撑。本文采用孤立实激发与速度影像技术相结合的方法,研究了 Eu原子4f76p1/2ns（n=7,9）自电离态向各离子态衰变的分支比和弹射电子的角分布。首先,采用孤立实激发技术将Eu原子分步从基态4f76s2经中间态4f76s6p激发至4f76sns Rydberg态,并通过第三步跃迁4f76s+→4f76p+1/2将其激发至4f76p1/2ns自电离态。其次,运用速度影像技术对上述自电离过程进行探测,并通过一系列数学变换计算出该过程的弹射电子的能量分布。本文不仅分析和比较了各个态自电离衰变的分支比和各向异性参数随光子能量的变化规律,还深入讨论了它们与自电离光谱之间的对应关系。最后,依据自电离衰变的分支比,探讨了实现Eu离子粒子数反转的可能性,为实现自电离激光器提供了有价值的信息。此外,利用速度影像技术时分别控制三台激光器的偏振方向相互平行,并分别与探测器的方向平行或垂直,以便控制每步跃迁的磁量子数组合。显然,当三个激发光的偏振方向与探测器的方向平行时,三步跃迁都满足△M=0的选择定则,反之,若当三步激发光的偏振方向与探测器垂直正交时,三步跃迁则都满足△M=±1的选择定则。本论文还分别讨论和分析了在不同偏振组合模式下4f76p1/2ns（n=7,9）态自电离的光谱的异同,在自电离光谱的基础上进一步分析与讨论在不同偏振模式下自电离衰变的分支比和各向异性参数随光子能量的变化规律。
张开[7]（2015）在《Eu原子4f76p1/2nd系列的自电离弹射电子角分布》文中指出本硕士论文应用速度影像法研究稀土Eu原子71/24f 6p nd（n=6-9）自电离态的弹射电子的角分布（angular distribution,简记为AD）。AD对应于自电离过程的微分截面,它比自电离光谱（对应于自电离的总截面）能提供更多的原子信息。所以,在自电离光谱的研究基础上,进一步开展AD的研究不仅可以深化人们对原子结构和特性的认识,还可为新量子理论的精确验证提供实验支撑。首先,采用光电离探测技术对处于第一电离限之下的42372-44510cm-1能域内的高激发态进行了测量。不但补充了相关文献中的光谱数据,也确定了所测高激发态的总角动量。其次,不仅给出了大量高激发束缚态的能级位置,还通过进一步激发,测量了相关的自电离光谱。最后,通过它们的有效量子数和量子亏损,确定了它们的电子组态和光谱归属,并对此能域内的Rydberg态与价态进行了辨识,确定了上述Rydberg态的主量子数。总体上讲,本实验组利用三步孤立实激发技术,分别从基态74f 6s6s通过不同的激发路径,经过74f 6s6p激发到74f 6snd Rydberg态上,再对于第一电离限之下处于42372-44510cm-1能域内的74f 6snd（n=6-9）里德堡态扫描第三束对孤立实进行激发,使之从6s态激发到1/26p态,得到71/24f 6p nd（n=6-9）自电离态。随后,本实验室将用速度影像记录迅速衰变的自电离态原子的弹射电子,将铕（Eu）原子自电离态的光谱和弹射电子角分布的特性进行研究。对于经过电子组态一致、原子状态不一致的Rydberg态测量了其对应的自电离光谱,并结合电偶极跃迁的选择定则,对所得光谱数据进行了细致地分析和比较,唯一确定了各峰值的角动量J。根据测量得到的角分布利用勒让德函数来拟合,计算得知拟合阶数与其跃迁总角动量正相关,从而得到各向异性参数,随着能量的变化而变化。将其对应的弹射电子角分布在极坐标中展示,可以看出随拟合阶数的增大其角向分布更加尖锐和多样。本研究揭示了Eu71/24f 6p nd（n=6-9）各自电离态的角分布各向异性参数的变化贯穿其整个自电离共振区域,突出Eu原子自电离过程的复杂性。
闫俊刚[8]（2015）在《Eu原子4f76p1/2nd自电离衰变分支比的研究》文中进行了进一步梳理结合三步激光激发与速度影像技术系统的研究了Eu原子4f76p1/2 nd态自电离态衰变到不同的离子终态的分支比。实验中,首先获得自电离弹射电子的速度影像,然后经过数学变换进一步得到其对应的能量分布,最后,得到了自电离衰变的分支比随着自电离态的分布,并对其进行了分析和讨论。其结果对新的量子理论以及自电离激光器的研究具有指导意义。本文采用孤立实激发与速度影像技术相结合在研究Eu原子自电离光谱的基础之上进一步系统的研究了不同J值的71/24f 6p 6d自电离态衰变到7+9 o4f 6s（S）,7+7 o4f 6s（S）和7+9 o4f 5d（D）离子终态的分支比,并且进一步分析讨论了不同J值情况下自电离衰变的分支比的变化规律。尽管实验中测得了自电离态衰变到三个离子态的分支比,但是7+9 o4f 5d（D）离子态的精细结构未能得到解决,其原因是Eu原子复杂的结构特性导致了其精细结构之间的能极差相对较小,以目前的实验条件尚未能分辨。7+由于4f76+p1/2之下存在7+9 o4f 6s（S）,7+7 o4f 6s（S）、7+9 o4f 5d（D）和7+7 o4f 5d（D）离子限,本文选择能级位置位于7+9 o4f 5d（D）离子限之上的71/24f 6p 7d自电离态为研究对象,其可以衰变到7+9 o4f 6s（S）,7+7 o4f 6s（S）、7+9 o4f 5d（D）和7+7 o4f 5d（D）离子终态,测量了Eu原子自电离态衰变到更多的离子终态出的分支比。此外,进一步研究了单峰与多峰自电离光谱下的分支比。自电离过程中不同通道的组态相互作用会影响自电离光谱的谱线形状,本文分别研究了法诺线型和洛伦兹线型下的自电离光谱以及其相对应的分支比。除此之外,实验中选取合适的自电离态,在71/24f 6p（J=3 8d）和71/24f 6p（J=4 8d）完全分辨开的情况下分别研究了其相对应的分支比。
董程,沈礼,杨金红,戴长建[9]（2014）在《用速度影像法研究Eu原子4f76p1/28s自电离态的弹射电子角分布》文中提出采用速度影像技术研究了Eu原子4f76p1/28s自电离态的弹射电子角分布,能量覆盖了60600.061860.2cm-1的范围。实验采用三步孤立实激发方法分步从基态4f76s28S7/2经中间态4f76s6p 6P5/2激发到4f76s8s8S7/2Rydberg态上,然后将其进一步共振激发至4f76p1/2（J=3）8s和4f76p1/2（J=4）8s自电离态。根据所用的激发路径及其选择定则可以得出自电离态的总角动量的可能取值;通过自电离过程的能量守恒,角动量守恒和宇称守恒原理推测出其向不同离子终态衰变所对应的弹射电子的能量范围和特性。利用电子透镜对上述自电离过程中产生的弹射电子进行聚焦和成像,通过位置敏感探测器对其动能进行分辨,运用速度影像技术进行数学变换和计算得到弹射电子的角向分布。同时,通过调谐第三步激光的波长,得出了角分布和各向异性参数随光子能量的变化规律,并给出了相应的物理解释。
梁洪瑞[10]（2014）在《用影像技术研究Eu原子4f76p1/26d态的自电离衰变的分支比》文中研究指明开展稀土原子的高激发态的研究不仅对揭示复杂原子的结构及其物理特性具有重要的科学意义，而且还可以更严格地检验新的量子理论；同时，该方面的研究在诸多高科技领域也具有广泛的应用前景，例如：新型激光的机理探索、核能的开发等。Eu原子作为最复杂的稀土原子之一，具有半满填充的4f支壳层，导致其高激发态的结构和特性非常复杂。近年来，本课题组曾经运用传统的探测方法和现代的速度影像技术分别对Eu原子的4f76p1/28s自电离态的衰变分支比进行了探索，但都尚未发表。关于Eu原子的4f76p1/2nd自电离态的衰变分支比的研究仍然是空白。另一方面，Eu原子的4f76p1/2nd自电离态的能级结构和物理特性都比4f76p1/28s自电离态更为复杂，导致其衰变的分支比也更具有挑战性。因此，本文采用速度影像技术对Eu原子的4f76p1/26d自电离态的衰变分支比进行了系统研究。首先，本文采用孤立实激发方法研究Eu原子4f76p1/2（J=3,4）6d自电离态光谱，先采用两束染料激光将Eu原子从基态4f76s28S7/2经4f76s6p8P7/2态分别激发至4f76s6d（8D5/2,8D7/2和8D9/2）Rydberg态；再扫描第三束染料激光的波长，对Eu原子不同能域的自电离态进行探测，对其进行解释并分析自电离复杂的结构以及可能存在的组态相互作用。其次，本组在研究Eu原子的4f76p1/28s自电离态的弹射电子动力学过程中拍摄得到的电子图像由于聚焦效果不好，所以导致图像的分辨率较差；同时影响了实验数据的可信度。由于本课题的研究对象是4f76p1/2（J=3,4）6d自电离态，其可衰变的能级结构更为复杂，所以对电子聚焦成像的要求较高。在系统分析电子透镜成像原理之后，通过采用Simion软件对电子图像的成像进行模拟并给出了最佳成像电压，从而很大程度的改善了图像分辨率，同时排除了其它实验仪器在实验过程中产生的背景噪音。根据采集到的电子图像进行强度和位置的定标，进一步保证了实验数据的可靠性，这些工作的完成对本课题都起到了关键作用。最后，本文利用速度影像技术系统研究Eu原子的4f76p1/2（J=3,4）6d自电离态的弹射电子动力学特性。根据总角动量守恒和能量守恒原理，推测出对应的离子终态信息，最后给出其自电离衰变的分支比。通过调谐第三步激发光的波长，观测了分支比随能量的变化规律。通过Eu原子的4f76p1/2（J=3,4）6d自电离衰变的分支比，丰富人们对于Eu原子复杂自电离能级系列的认识，也为自电离激光的应用研究提供理论依据。
二、三步孤立实激发技术在原子自电离态光谱测量中的应用（论文开题报告）
（1）论文研究背景及目的
此处内容要求：
首先简单简介论文所研究问题的基本概念和背景，再而简单明了地指出论文所要研究解决的具体问题，并提出你的论文准备的观点或解决方法。
写法范例：
本文主要提出一款精简64位RISC处理器存储管理单元结构并详细分析其设计过程。在该MMU结构中,TLB采用叁个分离的TLB,TLB采用基于内容查找的相联存储器并行查找,支持粗粒度为64KB和细粒度为4KB两种页面大小,采用多级分层页表结构映射地址空间,并详细论述了四级页表转换过程,TLB结构组织等。该MMU结构将作为该处理器存储系统实现的一个重要组成部分。
（2）本文研究方法
调查法：该方法是有目的、有系统的搜集有关研究对象的具体信息。
观察法：用自己的感官和辅助工具直接观察研究对象从而得到有关信息。
实验法：通过主支变革、控制研究对象来发现与确认事物间的因果关系。
文献研究法：通过调查文献来获得资料，从而全面的、正确的了解掌握研究方法。
实证研究法：依据现有的科学理论和实践的需要提出设计。
定性分析法：对研究对象进行“质”的方面的研究，这个方法需要计算的数据较少。
定量分析法：通过具体的数字，使人们对研究对象的认识进一步精确化。
跨学科研究法：运用多学科的理论、方法和成果从整体上对某一课题进行研究。
功能分析法：这是社会科学用来分析社会现象的一种方法，从某一功能出发研究多个方面的影响。
模拟法：通过创设一个与原型相似的模型来间接研究原型某种特性的一种形容方法。
三、三步孤立实激发技术在原子自电离态光谱测量中的应用（论文提纲范文）
（1）Eu原子4f76p3/2ns自电离衰变分支比和弹射电子角分布（论文提纲范文）
| 1 引言 |
| 2 实验装置与原理 |
| 2.1实验装置 |
| 2.2实验原理 |
| 3 结果与讨论 |
| 3.1 4f76p3/2ns自电离态的光谱 |
| 3.2 4f76p3/2ns自电离衰变BR |
| 3.3 4f76p3/2ns自电离弹射电子AD |
| 4 结论 |
（2）Eu原子4f76pns系列自电离态的光谱与其动力学过程的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| abstract |
| 第一章 引言 |
| 1.1 Eu原子的研究现状及存在的问题 |
| 1.2 本课题的研究内容及意义 |
| 第二章 实验 |
| 2.1 实验装置 |
| 2.1.1 可调谐脉冲激光器系统 |
| 2.1.2 原子束制备系统 |
| 2.1.3 信号采集和处理 |
| 2.2 实验原理 |
| 2.2.1 三步共振激发技术 |
| 2.2.2 VMI影像技术 |
| 2.3 实验方案 |
| 2.3.1 Eu原子4f~76p~2价态的探测 |
| 2.3.2 激发路径的选择 |
| 第三章 Eu原子4f~76p7s自电离态 |
| 3.1 Eu原子4f~76p7s自电离态的光谱 |
| 3.2 Eu原子4f~76p7s自电离弹射电子的角分布 |
| 3.3 Eu原子4f~76p7s自电离态的衰变分支比 |
| 3.4 本章小结 |
| 第四章 Eu原子4f~76p8s自电离态 |
| 4.1 Eu原子4f~76p8s自电离态的光谱 |
| 4.2 Eu原子4f~76p8s自电离弹射电子的速度影像 |
| 4.3 本章小结 |
| 第五章 总结与展望 |
| 5.1 本文主要结论 |
| 5.2 创新之处 |
| 5.3 不足之处及未来的发展方向 |
| 参考文献 |
| 发表论文和科研情况说明 |
| 致谢 |
（3）Eu原子4f76p3/2ns态的自电离光谱及其动力学特性（论文提纲范文）
| 摘要 |
| abstract |
| 第一章 引言 |
| 1.1 Eu原子自电离过程的研究意义及现状 |
| 1.2 本论文的研究内容 |
| 第二章 实验 |
| 2.1 实验原理 |
| 2.1.1 ICE技术 |
| 2.1.2 VMI技术 |
| 2.2 实验装置 |
| 2.2.1 激光泵浦系统 |
| 2.2.2 原子束制备系统 |
| 2.2.3 信号采集与分析系统 |
| 2.3 实验方案 |
| 2.4 数据处理方法 |
| 2.4.1 跃迁强度的计算 |
| 2.4.2 法诺线型拟合公式 |
| 2.4.3 自电离衰变BR和弹射电子AD的处理过程 |
| 第三章 4f~76p_(3/2)ns自电离态的光谱 |
| 3.1 4f~76p_(3/2)7s自电离态的光谱 |
| 3.1.1 平行偏振模式下4f~76p_(3/2)7s自电离态的光谱 |
| 3.1.2 垂直偏振模式下4f~76p_(3/2)7s自电离态的光谱 |
| 3.2 4f~76p_(3/2)8s自电离态的光谱 |
| 3.2.1 平行偏振模式下4f~76p_(3/2)8s自电离态的光谱 |
| 3.2.2 垂直偏振模式下4f~76p_(3/2)8s自电离态的光谱 |
| 3.3 本章小结 |
| 第四章 4f~76p_(3/2)ns态的自电离衰变分支比 |
| 4.1 4f~76p_(3/2)7s自电离衰变分支比 |
| 4.1.1 4f~76p_(3/2)7s自电离弹射电子的能量分布 |
| 4.1.2 4f~76p_(3/2)7s自电离衰变分支比 |
| 4.2 4f~76p_(3/2)8s自电离衰变分支比 |
| 4.2.1 4f~76p_(3/2)8s自电离弹射电子的能量分布 |
| 4.2.2 4f~76p_(3/2)8s自电离衰变分支比 |
| 4.3 本章小结 |
| 第五章 4f~76p_(3/2)ns态的自电离弹射电子角分布 |
| 5.1 4f~76p_(3/2)7s态的自电离弹射电子角分布 |
| 5.1.1 4f~76p_(3/2)7s自电离态的各向异性参数 |
| 5.1.2 4f~76p_(3/2)7s态的自电离弹射电子角分布 |
| 5.2 4f~76p_(3/2)8s态的自电离弹射电子角分布 |
| 5.2.1 4f~76p_(3/2)8s自电离态的各向异性参数 |
| 5.2.2 4f~76p_(3/2)8s态的自电离弹射电子角分布 |
| 5.3 本章小结 |
| 第六章 总结 |
| 6.1 本文研究结论 |
| 6.2 主要创新之处 |
| 6.3 未来研究方向 |
| 参考文献 |
| 发表论文和科研情况说明 |
| 致谢 |
（4）Eu原子4f76snlRydberg态的研究（论文提纲范文）
| 1 引言 |
| 2 实验 |
| 3 结果与讨论 |
| 4 结论 |
（5）Eu原子4f76p1/2nd态自电离动力学过程的特性（论文提纲范文）
| 摘要 |
| abstract |
| 第一章 引言 |
| 1.1 稀土Eu原子的研究现状 |
| 1.2 Eu原子自电离动力学的研究意义 |
| 1.3 本课题的研究内容和创新性 |
| 第二章 实验 |
| 2.1 实验原理 |
| 2.1.1 ICE技术 |
| 2.1.2 双色三光子共振电离技术 |
| 2.1.3 VMI技术 |
| 2.1.4 计算方法 |
| 2.2 实验装置 |
| 2.2.1 原子束制备系统 |
| 2.2.2 激光泵浦系统 |
| 2.2.3 信号采集系统 |
| 2.3 实验方案 |
| 2.4 实验数据处理方法 |
| 第三章 4f~76p_(1/2)nd自电离态的光谱 |
| 3.1 4f~76p_(1/2)nd自电离态的光谱 |
| 3.1.1 4f76p1/26d自电离态的光谱 |
| 3.1.2 4f76p1/27d态的自电离光谱 |
| 3.1.3 4f76p1/28d态的自电离光谱 |
| 3.1.4 4f76p1/29d态的自电离光谱 |
| 3.2 偏振对自电离态的光谱的影响 |
| 3.3 本章小结 |
| 第四章 Eu原子4f~76p_(1/2)nd自电离态的衰变分支比 |
| 4.1 原始图像与3D变换图像 |
| 4.2 弹射电子的能量分布 |
| 4.3 Eu原子4f76p1/2nd态的自电离衰变分支比 |
| 4.4 偏振对自电离衰变分支比的影响 |
| 4.5 本章小结 |
| 第五章 Eu原子4f~76p_(1/2)nd自电离态的弹射电子AD |
| 5.1 4f~76p_(1/2)nd自电离态的弹射电子AD |
| 5.2 偏振对弹射电子AD的影响 |
| 5.3 本章小结 |
| 第六章 总结 |
| 6.1 本文研究总结 |
| 6.2 本文创新之处 |
| 6.3 未来研究方向 |
| 参考文献 |
| 发表论文和科研情况说明 |
| 致谢 |
（6）Eu原子4f76p1/2ns自电离过程的动力学特性（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 1.1 Eu原子自电离过程动力学特性的研究意义及现状 |
| 1.2 本论文的研究内容 |
| 第二章 实验 |
| 2.1 实验原理与方案 |
| 2.1.1 ICE技术 |
| 2.1.2 VMI技术 |
| 2.2 实验装置 |
| 2.2.1 激光系统 |
| 2.2.2 原子束产生系统 |
| 2.2.3 信号采集分析系统 |
| 2.3 数据处理方法 |
| 2.3.1 量子亏损的计算 |
| 2.3.2 跃迁选择定则 |
| 2.3.3 反Abel变换 |
| 2.3.4 VMI影像的定标和优化 |
| 第三章 4f~76p_(1/2)ns态的自电离光谱 |
| 3.1 4f~76p_(1/2)7s态的自电离光谱 |
| 3.1.1 Eu原子4f~76s7s Rydberg态光谱 |
| 3.1.2 △M=0模式下4f~76p_(1/2)7s态的自电离光谱 |
| 3.1.3 △M=±1模式下4f~76p_(1/2)7s态的自电离光谱 |
| 3.2 4f~76p_(1/2)9s态的自电离光谱 |
| 3.2.1 Eu原子第一激发态的光谱 |
| 3.2.2 Eu原子4f~76s9s Rydberg态 |
| 3.2.3 △M=0模式下4f~76p_(1/2)9s态的自电离光谱 |
| 3.2.4 △M=±1模式下4f~76p_(1/2)9s态的自电离光谱 |
| 3.3 本章小结 |
| 第四章 4f~76p_(1/2)ns态的自电离衰变分支比 |
| 4.1 4f~76p_(1/2)7s态的自电离衰变分支比 |
| 4.1.1 4f~76p_(1/2)7s态的自电离弹射电子的ED |
| 4.1.2 4f~76p_(1/2)7s态的自电离衰变分支比 |
| 4.2 4f~76p_(1/2)9s态的自电离衰变分支比 |
| 4.2.1 4f~76p_(1/2)9s态的自电离弹射电子的ED |
| 4.2.2 4f~76p_(1/2)9s态的自电离衰变分支比 |
| 4.3 本章小结 |
| 第五章 4f~76p_(1/2)ns态的自电离弹射电子角分布 |
| 5.1 4f~76p_(1/2)7s态的自电离弹射电子角分布 |
| 5.1.1 4f~76p_(1/2)7s态的各向异性参数 |
| 5.1.2 4f~76p_(1/2)7s态自电离弹射电子角分布 |
| 5.2 4f~76p_(1/2)9s态的自电离弹射电子角分布 |
| 5.2.1 4f~76p_(1/2)9s态的各向异性参数 |
| 5.2.2 4f~76p_(1/2)9s态的自电离弹射电子角分布 |
| 5.3 本章小结 |
| 第六章 总结 |
| 6.1 本文研究结论 |
| 6.2 主要创新之处 |
| 6.3 未来研究方向 |
| 参考文献 |
| 发表论文和科研情况说明 |
| 致谢 |
（7）Eu原子4f76p1/2nd系列的自电离弹射电子角分布（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 1.1 Eu原子AD的研究概况 |
| 1.2 本课题的研究意义和内容 |
| 第二章 实验装置与方法 |
| 2.1 实验方法 |
| 2.2 实验装置 |
| 2.2.1 激光泵浦系统 |
| 2.2.2 真空原子炉 |
| 2.2.3 信号采集与分析系统 |
| 2.3 数据处理方法 |
| 第三章 相关的理论方法 |
| 3.1 原子的高激发态 |
| 3.2 偶极跃迁的选择定则 |
| 3.3 4f~76p_(1/2)nd各态拟合阶数的确定 |
| 第四章 4f~76p_(1/2)nd系列主量子数的确定 |
| 4.1 第一激发态 |
| 4.2 不同激发路线的束缚态光谱 |
| 4.3 收敛于 6p~+_(1/2)电离限的自电离态的光谱 |
| 4.4 本章小结 |
| 第五章 4f~76p1/2nd具有双峰结构自电离态的AD |
| 5.1 4f~76p_(1/2)7d自电离态的AD的结果和分析 |
| 5.2 4f~76p_(1/2)8d自电离态的AD的结果和分析 |
| 5.3 本章小结 |
| 第六章 4f~76p_(1/2)nd复杂线形自电离态的AD |
| 6.1 主量子数最低的自电离态的角分布 |
| 6.2 4f~76p_(1/29)d自电离态AD的结果与分析 |
| 6.3 本章小结 |
| 第七章 总结与展望 |
| 7.1 主要研究结论 |
| 7.2 主要创新之处 |
| 7.3 未来的研究方向 |
| 参考文献 |
| 发表论文和科研情况说明 |
| 致谢 |
（8）Eu原子4f76p1/2nd自电离衰变分支比的研究（论文提纲范文）
| 摘要 |
| 英文摘要 |
| 第一章 引言 |
| 1.1 自电离衰变BR的研究状况 |
| 1.2 本课题的研究内容及意义 |
| 第二章 实验装置与方案 |
| 2.1 实验装置 |
| 2.1.1 可调谐脉冲激光系统 |
| 2.1.2 原子束制备系统 |
| 2.1.3 信号和图像采集系统 |
| 2.2 研究方案 |
| 2.2.1 多步激光共振电离技术 |
| 2.2.2 VMI影像技术 |
| 2.3 数据处理方法 |
| 2.3.1 有效量子数*n和量子亏损 d 的计算 |
| 2.3.2 选择定则的应用 |
| 2.3.3 Abel逆变换 |
| 第三章 不同J值自电离态衰变的分支比 |
| 3.1 不同的自电离态系列间的组态相互作用 |
| 3.2 4f~75d~+（~7D）离子限之下的 4f~76p_(1/2)6d自电离态 |
| 3.2.1 Eu原子的第一激发态的光谱 |
| 3.2.2 Eu原子 4f~76s6d Rydberg态 |
| 3.2.3 4f~76p_(1/2)(J = 3,4)6d自电离态光谱 |
| 3.3 4 f76p1/26d自电离衰变的分支比 |
| 3.3.1 4f~76p_(1/2)6d自电离弹射电子的能量分布 |
| 3.3.2 4f~76p_(1/2)6d自电离衰变的分支比 |
| 3.4 本章小结 |
| 第四章 4f~75d(~7D~o)离子限之上自电离态衰变的分支比 |
| 4.1 4f~75d(~7D~o)离子限之上的自电离态 |
| 4.1.1 4f76s7d Rydberg态 |
| 4.1.2 具有单峰结构的 4f~76p_(1/2)(J=3,4)7d自电离态的光谱 |
| 4.1.3 具有双峰结构的 4f~76p_(1/2)(J=3,4)7d自电离态的光谱 |
| 4.2 4f~75d(~7D~o)离子限之上自电离态衰变的分支比 |
| 4.2.1 4f~76p_(1/2)7d自电离弹射电子的能量分布 |
| 4.2.2 4f~76p_(1/2)7d自电离衰变的分支比 |
| 4.3 本小结章 |
| 第五章 洛伦兹线型的自电离态衰变的分支比 |
| 5.1 高n值Rydberg态 |
| 5.2 4f~76p_(1/2)8d自电离态的光谱 |
| 5.3 4f~76p_(1/2)8d态的自电离衰变的分支比 |
| 5.3.1 4f~76p_(1/2)（J=3）8d态的自电离衰变的分支比 |
| 5.3.2 4f~76p_(1/2)（J=4）8d自电离衰变的分支比 |
| 5.4 本小结章 |
| 第六章 总结 |
| 6.1 本文研究结论 |
| 6.2 主要创新之处 |
| 6.3 未来研究方向 |
| 参考文献 |
| 发表论文和科研情况说明 |
| 致谢 |
（9）用速度影像法研究Eu原子4f76p1/28s自电离态的弹射电子角分布（论文提纲范文）
| 1 引言 |
| 2 理论基础 |
| 2.1 角动量和宇称守恒法 |
| 2.2 选择定则法 |
| 3 实验原理和装置 |
| 3.1 实验原理 |
| 3.2实验装置 |
| 4 结果和讨论 |
| 4.1 Eu原子4f76p1/28s自电离光谱 |
| 4.2 弹射电子AD的阶数 |
| 4.3 角分布和各项异性参数的变化规律和物理意义 |
| 5 结论 |
（10）用影像技术研究Eu原子4f76p1/26d态的自电离衰变的分支比（论文提纲范文）
| 摘要 |
| Abstract |
| 第一章 引言 |
| 1.1 稀土原子的研究现状 |
| 1.2 原子自电离态衰变 BR 的研究概况以及研究意义 |
| 1.3 本课题研究内容以及研究意义 |
| 第二章 VMI 实验装置与实验方法 |
| 2.1 VMI 实验装置 |
| 2.2 实验方法 |
| 2.2.1 激光共振电离光谱技术 |
| 2.2.2 VMI 技术的发展与成像原理 |
| 第三章 理论方法 |
| 3.1 有效量子数及量子亏损的计算 |
| 3.2 选择定则 |
| 3.3 反 Abel 变换 |
| 第四章 Eu 原子 4f~76p_(1/2)(J = 3,4)6d 自电离态的光谱分析 |
| 4.1 自电离态的组态相互作用的研究意义 |
| 4.2 实验激发路径的选择 |
| 4.2.1 Eu 原子的第一激发态的光谱采集 |
| 4.2.2 Eu 原子 4f76s6d 不同 Rydberg 态的光谱 |
| 4.2.3 Eu 原子 4f~76p_(1/2)(J=3,4)6d 自电离态的光谱 |
| 4.2.4 Eu 原子 4f~76p_(1/2)(J=3,4)7d 自电离态的光谱 |
| 第五章 VMI 影像的优化和定标 |
| 5.1 电子透镜系统的优化 |
| 5.2 VMI 影像的优化 |
| 5.3 VMI 影像的定标 |
| 第六章 用 VMI 研究 Eu 原子 4f~76p_(1/2)(J = 3,4)6d 自电离衰变的分支比 |
| 6.1 用 VMI 研究 Eu 原子自电离衰变分支比的意义 |
| 6.2 Eu 原子 4f~76p_(1/2)(J = 3,4)6d 自电离态弹射电子的探测 |
| 6.2.1 Eu 原子 4f76p1/2(J = 3,4)6d（其中 J = 5/2）自电离态的弹射电子图像 |
| 6.2.2 分析与讨论 |
| 6.2.3 Eu 原子 4f~76p_(1/2)(J=3,4)6d（其中 J = 5/2）自电离态衰变的 BR |
| 6.2.4 不同 Rydberg 态激发到 4f~76p_(1/2)(J = 3,4)6d 自电离动力学过程的研究 |
| 第七章 总结 |
| 7.1 主要研究结论 |
| 7.2 主要创新之处 |
| 7.3 未来研究方向 |
| 参考文献 |
| 发表论文和科研成果说明 |
| 致谢 |
四、三步孤立实激发技术在原子自电离态光谱测量中的应用（论文参考文献）
- [1]Eu原子4f76p3/2ns自电离衰变分支比和弹射电子角分布[J]. 王靖,沈礼,杨玉娜,戴长建. 原子与分子物理学报, 2018(03)
- [2]Eu原子4f76pns系列自电离态的光谱与其动力学过程的研究[D]. 薛智丽. 天津理工大学, 2018(10)
- [3]Eu原子4f76p3/2ns态的自电离光谱及其动力学特性[D]. 王靖. 天津理工大学, 2018(10)
- [4]Eu原子4f76snlRydberg态的研究[J]. 常鑫鑫,沈礼,武晓瑞,戴长建. 物理学报, 2017(09)
- [5]Eu原子4f76p1/2nd态自电离动力学过程的特性[D]. 武晓瑞. 天津理工大学, 2016(04)
- [6]Eu原子4f76p1/2ns自电离过程的动力学特性[D]. 李琼. 天津理工大学, 2016(04)
- [7]Eu原子4f76p1/2nd系列的自电离弹射电子角分布[D]. 张开. 天津理工大学, 2015(12)
- [8]Eu原子4f76p1/2nd自电离衰变分支比的研究[D]. 闫俊刚. 天津理工大学, 2015(12)
- [9]用速度影像法研究Eu原子4f76p1/28s自电离态的弹射电子角分布[J]. 董程,沈礼,杨金红,戴长建. 光学学报, 2014(07)
- [10]用影像技术研究Eu原子4f76p1/26d态的自电离衰变的分支比[D]. 梁洪瑞. 天津理工大学, 2014(03)